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Hola Nara.
Si observamos la expresión del cambio de entropía del universo a la que se llega en la parte c), $\Delta S_{univ}=-\dfrac{|Q_{23}+Q_{34}|}{T_a}+\dfrac{|Q_{12}+Q_{41}|}{T_b}$, podemos ver que el segundo término, positivo, disminuye al aumentar $T_b$ y el valor absoluto del primero, que tiene signo negativo, aumenta al disminuir $T_a$. Por lo tanto para disminuir $\Delta S_{univ}$ podemos disminuir $T_a$ y aumentar $T_b$. Así que deberíamos ver cuál es la mínima $T_a$ posible y la máxima $T_b$ posible. Estas temperaturas de las reservas no pueden ser cualquier cosa. Por ejemplo, si analizamos el proceso isócoro 2-3, tenemos que el $Q_{23}$ es entrante al sistema, por lo tanto para que se de este flujo de calor poniendo al gas en contacto con la reserva térmica a $T_a$, necesitamos que la temperatura de la R.T sea siempre mayor a la del gas durante todo el proceso. Como la mayor temperatura que alcanza el gas durante este proceso es $T_3$, tenemos que $T_a\geq T_3$. Por lo que el valor más chico que puede tomar $T_a$ es $T_3$.
Podemos hacer un razonamiento similar para el proceso 4-1. En esta etapa el calor $Q_{41}$ es saliente del sistema, entrante a la reserva. Para que el flujo de calor sea en este sentido, necesitamos que la temperatura de la reserva sea menor o igual a la del gas durante todo el proceso. La menor temperatura del gas durante este proceso es $T_1$, por lo tanto $T_b\leq T_1$. Entonces el valor más grande que puede tomar $T_b$ es $T_1$.

Espero que esto haya aclarado la duda.
Saludos.