Buenas,
Haciendo cuentas llegue a la solución pero no entiendo bien en qué difiere esta situación con las placas uniformemente cargadadas que aparecían antes (que dibujábamos como barras y usábamos también una densidad de carga lineal λ ( [λ]=[C]/[m])). En esos casos el campo eléctrico en direcciones perpendiculares era distinto de cero y lo calculábamos. Es porque literalmente dice “segmento de línea recta”? Por que la carga distribuida ahora no generaría campo al rededor del segmento?
A mi también me sonaba raro en un principio y estuve pensando en que en esos casos que mencionas antes el punto se encontraba "en frente" a la barra o segmento entonces eran diferentes las relaciones en la integral. En este caso el punto donde no hay campo en ez y ex esta alineado con el segmento por eso queda de esa manera.
Sí, tu razonamiento es correcto.
Qué tal Victoria?
Al calcula el campo generado por una placa generalmente se considera que esta es infinita (o por lo menos muy grande), evitando así los problemas que se generan al intentar realizar el calculo cerca de los bordes. Además, en una placa usualmente se trabaja con una densidad superficial de carga, ya que la superficie es bidimensional.
Ahora, en el probema 6 se está estudiando el campo generado por un objeto unidimensional de longitud L. Como se menciona en la solución, para calcular el campo total en el punto P se puede dividir el semgmento en muchas partes pequeñas de forma que cada una de ellas se comporte aproximadamente como una carga puntual que serían las bolitas rojas en la figura 3. Sabemos que el campo de cada uno de estas bolitas es radial saliente (si consideramos una carga positiva como se hace en la figura 3) por lo que si dibujas el campo que cada uno de ellos produce en el punto P todos tendrán la misma dirección que en este caso es según el versor j. Por lo tanto el campo total también tendrá esta dirección.
Sobre tu pregunta, ‘Por que la carga distribuida ahora no generaría campo al rededor del segmento?’
ESTO NO ES VERDAD! Lo que vale cero son las componentes Ex y Ez en el punto P. El campo alrededor del segmento será distinto de cero, y tiene una distribución como la mostrada en la figura 3.
Espero que esto te sirva.
Saludos,
Daniel Gau.
Fijate en el material del curso porque se subió una solución completa del Erercicio 6. Estaba haciendo referencia a la figura 3 de dicho documento.
aaaaa graciass
Hola, tengo una duda con respecto a la parte c, en la solucion dice que Ey y Ez valen 0 en el punto P, pero como dijiste en la respuesta los que valen 0 serian Ex y Ez no?
Otra duda que tengo es que esto se da porque P esta justo sobre la barra, por lo tanto E tiene solo componente en el versor j, o sea que se tomaria como carga puntual (como muestra el dibujo) solo la punta mas cercana de la barra al punto P, sino E en esta componente seria 0?
No se si se llegan a entender las dudas, gracias
Hola! En la parte c) son Ex y Ez los que son 0 sí.
No estoy segura si entendí muy bien la segunda pregunta, pero si lo que decís es que la componente Ey del campo es generada sólo por el punto de la barra más cercano a P no, no es así. Si tomamos un segmento de la barra con carga dq=λdy, suficientemente chico para comportarse como una carga puntual, este segmento va a generar un campo en la dirección del versor j. Este campo va a ser hacia arriba para cualquier pedacito de la barra que tomemos (asumiendo que λ es positivo).
Entonces el campo total es la suma de los campos generados por cada pedacito de la barra, que se puede pensar como muchas cargas puntuales alineadas y muy juntas. Como estos campos son todos hacia arriba, el campo resultante es hacia arriba. Esto es lo que muestra el dibujo, el campo que aparece arriba de la barra no es el generado sólo por la última carga sino la suma de los campos de todas las cargas de la barra.
Espero que esto aclare un poco pero si no avisanos y te contestamos en más detalle!